Ηλεκτρομαγνητική Αριθμητική Χαρακτηρισμός του λέιζερ προκαλείται Liquid Lens κρύσταλλο από πεπερασμένων διαφέρουν

Takashi Morisaki και Hiroshi Ono

Πνευματικά δικαιώματα AD-TECH? Άδειας AZoM.com Pty ΕΠΕ

Αυτό είναι ένα AZO Open Access Ανταμοιβές Συστήματος (αζω-κουπιά) Το άρθρο διανέμεται υπό τους όρους του αζω-κουπιά http://www.azom.com/oars.asp το οποίο επιτρέπει απεριόριστη χρήση υπό την προϋπόθεση ότι πρωτότυπο έργο είναι σωστά σε πράξεις, αλλά περιορίζεται για μη εμπορική διανομή και την αναπαραγωγή.

Δημοσιεύτηκε: Σεπτέμβριος 2005

Θέματα που καλύπτονται

Αφηρημένο

Λέξεις-κλειδιά

Εισαγωγή

Το λέιζερ προκαλείται φακού LC

Πειραματική

Ανάλυση

Τρισδιάστατη ανάλυση αγωγιμότητα θερμότητας

Η μέθοδος FDTD

Άπω Pattern Πεδίο

Αποτελέσματα και Συζήτηση

Συμπέρασμα

Αναφορές

Στοιχεία Επικοινωνίας

Μια bstract

Ένα λέιζερ που προκαλείται υγρών κρυστάλλων φακός αποτελείται από μεγάλο οπτικό μη-γραμμικότητα και ανισότροπα συγκρότημα δείκτες διάθλασης σε ξενώνα φιλοξενίας υγρών κρυστάλλων.   Έχουμε λάβει υπόψη τα χαρακτηριστικά κυμάτων του λέιζερ προκαλείται φακού LC.   Τρεις αναλυτικές μεθόδους που χρησιμοποιήθηκαν για την απόκτηση φως χαρακτηριστικά διάδοσης κυμάτων.   Ανάλυση από 3-διαστάσεων θερμική αγωγιμότητα εφαρμόστηκε για τον καθορισμό του δείκτη διάθλασης στο υγρών κρυστάλλων στρώμα.   Μια άλλη μέθοδος που χρησιμοποιήθηκε ήταν να καθοριστεί το φως χαρακτηριστικά διάδοσης κυμάτων στα λέιζερ προκαλείται φακό μέσω του τομέα των πεπερασμένων διαφορών του χρόνου (FDTD) μέθοδος και θεωρία περίθλασης.   Σε αυτή τη μελέτη, θα γίνει ένας παραλληλισμός μεταξύ των πειραματικών αποτελεσμάτων και FDTD.

Λέξεις-κλειδιά

Guest-Host υγρών κρυστάλλων, λέιζερ προκαλείται LC Lens, FDTD, διάδοσης του φωτός Wave

Εισαγωγή

Οι Οπτικοί δίσκοι και φράγματα περίθλασης χρησιμοποιείται ευρέως οπτικές συσκευές.   Η ανάλυση των οπτικών συσκευών κυριαρχείται σήμερα από τη θεωρία περίθλασης μονοδιάστατη και η γεωμετρική οπτική τεχνική, επειδή ο τύπος διάθλασης των οπτικών συσκευή έχει σχεδιαστεί με βάση τη θεωρία διάθλασης.   Πρόσφατα, συνεχείς προόδους της λεπτής υφής διαδικασίες οικοδόμησης και υπολογιστική ικανότητα έχουν οδηγήσει στην ανάπτυξη διαφόρων δομών και συσκευές που είναι λεπτή και ελαφριά και διαθέτουν άλλα νέα χαρακτηριστικά.   Ωστόσο, η πεπερασμένων διαφορών στο πεδίο του χρόνου (FDTD) μέθοδος [1, 2] θεωρείται ότι επειδή μια αδυναμία της θεωρίας της περίθλασης είναι η ανάλυση για την δομή του μεγέθους μήκους κύματος.   Η μέθοδος FDTD αποτελεί μια ισχυρή προσέγγιση για την άμεση λύση των εξισώσεων του Maxwell, τόσο στο χώρο και το χρόνο.   Σε αυτή τη μελέτη, αναλύσαμε το φως κυμάτων διάδοσης μιας φακών λέιζερ που προκαλείται υγρών κρυστάλλων (LC) [3, 4] με την δισδιάστατη μέθοδο FDTD.   Το λέιζερ που προκαλείται LC φακό διαμορφώθηκε photothermally [5-8] σε προϊόντα βαφής-ενισχυμένα LCs (DDLCs).   Το λέιζερ που προκαλείται LC φακός ήταν ποικίλη σε ένα ευρύ φάσμα από τη χρήση τόσο μεγάλο οπτικό μη-γραμμικότητα και ανισότροπα συγκρότημα δείκτες διάθλασης σε GHLCs.   Τα χαρακτηριστικά του ήταν σε μεγάλο βαθμό από την κατάσταση πόλωση της δέσμης καθετήρα επειδή το πρόσημο του συντελεστή θερμοκρασίας ήταν αρνητική για την έκτακτη κύμα ενώ είναι θετικές για ένα συνηθισμένο ένα.   Η κατανομή της θερμοκρασίας στο στρώμα του LC υπολογίστηκε με τρισδιάστατο θερμική αγωγιμότητα αναλύσεις [7, 8].   Ο δείκτης διάθλασης καθορίστηκε από τη θερμοκρασία από την εξάρτηση από τη θερμοκρασία των δεικτών διάθλασης.   Φως-κύματος μετάδοσης πάνω από το δείκτη διάθλασης διανομή αναλύθηκε με τη βοήθεια της μεθόδου FDTD.   Επιπλέον, η πολύ-ηλεκτρικών πεδίων μοτίβο ένταση υπολογίστηκε με βάση τη θεωρία περίθλασης [9, 10].

Το λέιζερ προκαλείται φακού LC

Η nematic υγρών κρυστάλλων (ΕΣΕ) (4'-πεντυλο - 4 - biphenylcarbonitrite, 5CB) προέρχεται από τη Merck Ιαπωνία ΕΠΕ   Σχήμα 1 φαίνεται η μετρούμενη μεταβολή της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης του 5CB.   Η nematic - ισότροπα θερμοκρασία μετάβασης της 5CB είναι 36 ° C, σύμφωνα με τα φυσικά χαρακτηριστικά στοιχεία που παρέχονται από την κατασκευή.   Εμπορικά διαθέσιμο Disperse Red 9 (DR9) προέρχεται από το Aldrich Company Ltd, και χρησιμοποιήθηκε ως ναρκωμένη βαφής χωρίς περαιτέρω καθαρισμό.   Η DDLC ήταν ανάμεσα σε δύο παράλληλες διαφανές γυαλί υποστρώματα.   Οι εσωτερικές επιφάνειες των δύο υποστρώματα ντύθηκαν με λεπτές πολυ-βινυλο ταινίες αλκοόλ και μονοκατευθυνόμενες τρίβεται, και ο χώρος μεταξύ τους διατηρήθηκε από αποστάτες πολυεστέρα.   Στην περίπτωση αυτή, η DDLC θεωρήθηκε ως μονοαξονικά ενιαίο κρύσταλλο, και ορίζουμε την εξαιρετική _e ν και των απλών n _o δείκτες διάθλασης, σύμφωνα με τα δυνατά και αδύναμα συντελεστή απορρόφησης, αντίστοιχα.   Η χρωστική ουσία συγκέντρωση ορίστηκε σε 0,8% κ.β. για τα 20 m δείγματα m-πυκνά.

Πειραματική

Σχήμα 2 δείχνει το σύστημα για ένα οπτικά ελεγχόμενη φακό αποτελούμενο από δύο πηγές φωτός λέιζερ και το DDLC κυττάρων.   Δεδομένου ότι το DDLC ταινία απορροφά μόλις το φως με μήκος κύματος 633 nm, το He-Ne λέιζερ (l = 633 nm) και πέρασε μέσα από το DDLC και το οπτικό φίλτρο χωρίς απώλειες απορρόφησης.   Η συχνότητα διπλασιάζεται-Nd: YAG λέιζερ ήταν περιστατικό με την DDLC στην ίδια θέση όπως το He-Ne spot ακτίνα λέιζερ.   Το μήκος κύματος της συχνότητας διπλασιάστηκε-Nd: YAG λέιζερ ήταν 532 nm, και η DDLC ταινίες απορροφάται έντονα το φως σε μήκος κύματος 532 nm.   Η συχνότητα διπλασιάζεται-Nd: YAG ακτίνα λέιζερ η οποία πέρασε μέσα από το DDLC ήταν εντελώς κομμένα από το φίλτρο πίσω από το DDLC.   Η δύναμη του He-Ne λέιζερ ήταν 3,0 mW, ενώ η ισχύς της συχνότητας - διπλασιάστηκε Nd: YAG λέιζερ ήταν ποικίλη από ένα μεταβλητό φίλτρο ND.   Η κατεύθυνση πόλωση από τη συχνότητα - διπλασιάστηκε Nd: YAG λέιζερ ήταν ελέγχονται έτσι ώστε να ήταν παράλληλα με το διευθυντή NLC   (= Η απορρόφηση άξονα της NLC) (έκτακτη κύμα) για να απορροφήσει αποτελεσματικά η ακτίνα λέιζερ, ενώ αυτή του He-Ne λέιζερ ήταν εξαιρετικό κύμα.   Η αντλία πορείας ένταση κυμάνθηκε μεταξύ 0 και 6 MW, και η αρχική εστιακή απόσταση ήταν περίπου 3 cm.   Όταν η κατεύθυνση πόλωση του καθετήρα He-Ne λέιζερ ήταν παράλληλα με τον διευθυντή LC, αποτελούσε ένα κοίλο φακό στο DDLC.   Η διάμετρος της δέσμης πορείας του He-Ne λέιζερ μετρήθηκε ως συνάρτηση της απόστασης μεταξύ των σημείων παρατήρησης και την DDLC δείγμα με μια μέθοδο σάρωσης (Photon, Inc: Πλάτος Σάρωσης Μοντέλο 1080).   Επιπλέον, το σημείο εστίασης του έκτακτου κύματος κινήθηκε προς την κατεύθυνση της DDLC λόγω της μη γραμμικής διαμόρφωσης φάσης που προκαλείται από τη συχνότητα διπλασιάζεται-Nd: YAG λέιζερ.   Όταν η κατεύθυνση πόλωση του καθετήρα He-Ne λέιζερ ήταν παράλληλη με την υγρών κρυστάλλων σκηνοθέτης (έκτακτη κύμα), το σημείο εστίασης του έκτακτου κύματος κινήθηκε προς την αντίθετη κατεύθυνση του DDLC, και η διάμετρος δέσμης στο επίκεντρο αυξήθηκε καθώς η ισχύς αυξάνεται (Σχήμα 3).   Όταν η δύναμη της δέσμης αντλία υπερέβη αρκετά milliwatts, το σημείο εστίασης εξαφανίστηκε, και η δέσμη καθετήρα ήταν διάχυτο.   Αυτές οι επιπτώσεις που συνδέονται με την επιρροή των χωρικών-φάσης διαφοροποίηση στα DDLC ταινία, η οποία προκαλείται από τη συχνότητα διπλασιάζεται-Nd: YAG λέιζερ.   Η διαμόρφωση φάσης για ένα συνηθισμένο κύμα είναι πολύ διαφορετική από ότι για ένα εξαιρετικό κύμα.   Σύμφωνα με μη ομοιόμορφο φωτισμό (Gaussian προφίλ) του DDLC ταινία, η θερμοκρασία αυξήθηκε στην φωτισμένη περιοχή και τελικά διαμορφώνεται, η οποία οδηγεί στην χωρικά διαφορετικό δείκτη διάθλασης.

Ανάλυση

Σε αυτή τη μελέτη, χρησιμοποιήσαμε 3-διαστάσεων θερμότητα αγωγιμότητα ανάλυση για την ανάλυση της κατανομής δείκτη διάθλασης του λέιζερ προκαλείται φακού LC που προκαλείται από την φωτοθερμικών αποτέλεσμα.   Το αποτέλεσμα της τρισδιάστατης θερμότητα ανάλυση αγωγιμότητας χρησιμοποιήθηκε στον τομέα των πεπερασμένων διαφορών του χρόνου (FDTD) μέθοδο.   Αναλύσαμε το φως χαρακτηριστικά κύμα διάδοση των δύο σύστημα φακών κομμάτι με τη βοήθεια της μεθόδου FDTD.   Επιπλέον, καθορίζεται η αλλαγή σε μια μέση ακτίνα σε ένα z-κατεύθυνση, σύμφωνα με τη θεωρία περίθλασης.

Τρισδιάστατο analys αγωγιμότητα θερμότητας είναι

Ανάλυση από τον τρισδιάστατο θερμική αγωγιμότητα έγινε με τη χρήση του πεπερασμένων στοιχείων μέθοδο, όπως φαίνεται στο Σχήμα 4.   Η τρισδιάστατη εξίσωση θερμικής αγωγιμότητας στην σταθερή κατάσταση είναι δεδομένη, όπως:

              (1)

όπου Q είναι η πηγή θερμότητας στα μέσα ενημέρωσης, η οποία τροφοδοτείται από την ακτίνα λέιζερ.   Το αναλογικό συντελεστή K _i (i = x, y, z) είναι γνωστή ως η θερμική αγωγιμότητα.   Για την επίλυση Eq.1 αναλυτικά για τη γεωμετρία που περιγράφονται στο Σχήμα 4, χρησιμοποιούμε το πεπερασμένων στοιχείων μέθοδο υπό τις ακόλουθες οριακές συνθήκες:

1. Η θερμοκρασία στην επιφάνεια του γυαλιού υποστρώματα είναι ίση με τη θερμοκρασία δωματίου.

2. -KLC (∂ T _LC / ∂ n) = _{Β-k GL} (∂ T _GL / ∂ n) _Β στη διεπαφή μεταξύ της DDLC και το γυαλί.

3. (T _{LC) B} = (T _{ΓΠ) Β} στη διεπαφή μεταξύ της DDLC και το γυαλί.

Η πηγή θερμότητας που παράγεται από την απορρόφηση λέιζερ και Gaussian εγκάρσια προφίλ πολλαπλασιαστικό στη DDLC ταινία εκφράζεται ως:

              (2)

όπου W είναι η μέση ακτίνα και εγώ ₀ είναι μέγιστη ένταση.

Το σχήμα 5 δείχνει το αποτέλεσμα της τρισδιάστατης ανάλυσης θερμική αγωγιμότητα με διαφορετικό κάθε φορά ένταση της δέσμης αντλία.   Αυτή η διανομή δείκτη διάθλασης είναι διανομή της κατεύθυνσης x-άξονα στο σημείο [(y, z) = (0,6)] ότι η αλλαγή του δείκτη διάθλασης είναι το μεγαλύτερο σε ένα δείγμα.   Επειδή η αντλία πόλωση δέσμης ήταν εξαιρετική, διαθλαστικό δείκτη αλλαγή ήταν αρνητική διανομής.   Εάν η αντλία ένταση της δέσμης γίνεται υψηλή, ένα δείκτη διάθλασης αλλαγή γίνεται μεγάλη, και μια αιχμή του δείκτη διάθλασης γίνεται μικρό.   Η υπολογιζόμενη κατανομή του δείκτη διάθλασης χρησιμοποιήθηκε σε ακτίνες-matrix υπολογισμό και την πεπερασμένων διαφορών μέθοδο πεδίο του χρόνου.

Η μέθοδος FDTD

Το κύμα προσπίπτον φως του ηλεκτρικού πεδίου είναι ένα τυποποιημένο 2-διαστάσεων δέσμη Gaussian:

                   (3)

όπου w καθορίζεται με βάση την / 1 e ² της έντασης πεδίου.   Η μέση ακτίνα ορίστηκε έτσι ώστε η κατανομή της έντασης έγιναν 115 μ μ.   Δείχνουμε μια περιοχή ανάλυση της μεθόδου FDTD στο Σχήμα 6.   Η μέθοδος FDTD χρησιμοποιήθηκε με έναν αλγόριθμο του Yee.   Έχουμε αναλύσει αυτή τη μέτρηση του κύματος ΤΕ.

Φως-κύμα διάδοση διέπεται από τις εξισώσεις του Maxwell:

Από το διαθλαστικό δείκτη κατανομής του LC είναι ότι η ατμόσφαιρα uniaxis ανισότροπο, η διηλεκτρική σταθερά υπολογίστηκε από Eq.5 και χρησιμοποιείται για τη μέθοδο FDTD:

              (7)

Επειδή το σύστημα μέτρησης ήταν ένα δύο τεμαχίων σύστημα φακών, θέσαμε τρεις ανάλυση περιοχών, το καθένα με [αέρα - εικονική φακός - αέρας - γυαλί] περιοχή, [γυαλί - LC - γυαλί] περιοχή, και ένα ποτήρι [- αέρα] περιοχή.   Η εστιακή απόσταση και η μέση ακτίνα του κάθε εικονική φακού ήταν 3 cm και 52 μ. μ, αντίστοιχα.   Το κύμα περιστατικό της επόμενης περιοχής είναι το ηλεκτρικό πεδίο της διανομής της παραγωγής της τρέχουσας περιοχής.   Στην ανάλυση αυτή, υποθέτουμε ότι δεν υπήρχε στην δεσμεύονται προβληματισμό για κάθε τομέα.   Οι όροι ανάλυση παρατίθενται στον Πίνακα 1.

Πίνακας 1. Παραμέτρους προσομοίωσης που χρησιμοποιείται στη μέθοδο FDTD.

Άπω Pattern Πεδίο

Επειδή ήταν ένα σκοπό σε αυτή τη μελέτη για να αναλύσει το φως χαρακτηριστικά διάδοσης, θα υπολογίζεται η διανομή ηλεκτρικού πεδίου σε ένα ευρύτερο πεδίο.   Ωστόσο, όπως είναι ήδη γνωστό, η μέθοδος FDTD απαιτεί μεγάλη ικανότητα υλικό του υπολογιστή.   Επειδή η εκτέλεση των υπολογισμών άμεσα σε ένα χώρο αυτού του μεγέθους ήταν αδύνατο, χρησιμοποιήσαμε τη θεωρία περίθλασης για τον καθορισμό της διανομής ηλεκτρικού πεδίου ένταση της στιγμής στον τομέα.   Ο χειρισμός δεδομένων διαδικασίες είχαν ως εξής:

1. Τα αποτελέσματα μετρήθηκαν με τη μέθοδο FDTD στο επίπεδο z = z _0.   Σημειώστε ότι αυτή έχει μια πραγματική αξία.  

2. Fast Fourier μετασχηματισμού (FFT) ΕΥ (x _0, t) έγινε σε ένα πεδίο του χρόνου, και η πρώτη συντελεστές για τους ελήφθησαν για να μετατρέψει E _y (x _0, t) στο σύνθετο πλάτος:

3.

E _y (x _o) = FFT _t [E _y (x _o, t)]         (8)

όπου E _y (x _o) είναι   μια σύνθετη τιμή.

4. Το πλάτος και τη γωνία του ηλεκτρικού πεδίου επιτεύχθηκαν με την ώρα τομέα FFT στο επίπεδο παρατήρησης.   Το πολύ μοτίβο πεδίο λήφθηκαν χρησιμοποιώντας περίθλαση Fraunhofer υπολογισμούς.   Η γεωμετρία περίθλασης φαίνεται στο Σχήμα 7.

            (9)

Σε περίπτωση που:

5. Το προφίλ ένταση στο z = z ₁ ήταν λαμβάνεται:

              (12)

Αποτελέσματα και Συζήτηση

Το σχήμα 8 δείχνει μια αλλαγή της μέσης δέσμης που παρέχονται από την ανάλυση στην οποία ένας αποτέλεσμα της μέτρησης και τη μέθοδο FDTD χρησιμοποιήθηκαν.   Ένα σύμβολο είναι ένα αποτέλεσμα της μέτρησης, και η αντλία πορείας εντάσεις ήταν 0, 4, και 6 MW.   Μια γραμμή είναι ένα αποτέλεσμα της ανάλυσης της μεθόδου FDTD και ο υπολογισμός περίθλασης.   Η αλλαγή του δείκτη διάθλασης στο DDLC ήταν αποφασισμένη, προκειμένου να αναλύσει ένα αποτέλεσμα της μέτρησης της έντασης της κάθε αντλίας πορείας.   Ως αποτέλεσμα, ένα αποτέλεσμα της ανάλυσης ήταν ικανοποιημένος όταν η κατανομή του δείκτη διάθλασης φαίνεται στο Σχήμα 9 διαμορφώθηκε.    Ωστόσο, αυτή η κατανομή δείκτη διάθλασης ήταν διαφορετική από τη διανομή δείκτη διάθλασης που λαμβάνονται από την ανάλυση θερμική αγωγιμότητα.

Ο δείκτης διάθλασης διαφορά ήταν της τάξης του 10 ^-3.   Μια αλλαγή δείκτη διάθλασης προκαλείται κυρίως από τη μέση ακτίνα και την ένταση της αντλίας πορείας σε θερμοκρασία δωματίου και στο πλαίσιο της διακύμανσης της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης του υγρού κρυστάλλου σε αυτή τη μελέτη.   Ωστόσο, νομίζουμε ότι η επιρροή αυτού του δείκτη διάθλασης αλλαγή ήταν μικρή, επειδή από τη μέση ακτίνα, αντλία πορείας ένταση και η θερμοκρασία δωματίου ήταν οι συνθήκες μέτρησης.   Έτσι, εξετάσαμε τις διακυμάνσεις της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης του LC και εξέτασε τις ιδιότητες του δείκτη διάθλασης διανομής που λήφθηκαν χρησιμοποιώντας τη μέθοδο FDTD.   Είναι μια μέθοδος για να συγκρίνει το αποτέλεσμα μέθοδος FDTD με αποτέλεσμα μέθοδο σφήνας.   Η διακύμανση της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης που χρησιμοποιήσαμε στην ανάλυση θερμική αγωγιμότητα μετρήθηκε με τη μέθοδο σφήνα.   Η διακύμανση της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης υπολογίστηκε:

όπου T _i (i = 1,2,3,4) είναι ο συντελεστής της θερμοκρασίας, t _r είναι η θερμοκρασία της ακτίνας r, και n ₀ και t ₀ είναι ο δείκτης διάθλασης και η θερμοκρασία στο κέντρο της διάθλασης διανομής, αντίστοιχα.   Το σχήμα 10 παρουσιάζει τη διακύμανση της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης του υγρού κρυστάλλου.   Όπως φαίνεται στο σχήμα 10, επειδή δεν υπήρχε καμία διαφορά μεταξύ των δύο διακυμάνσεις της θερμοκρασίας του δείκτη διάθλασης, πιστεύουμε ότι το αποτέλεσμα της διάθλασης διανομή καταλόγου που παρέχονται από τη μέθοδο FDTD είναι σωστή.

Συμπέρασμα

Στην εργασία αυτή, εξετάσαμε την αποτελεσματικότητα της μεθόδου FDTD για μια υγρών κρυστάλλων της συσκευής.   Αναλύσαμε το φως χαρακτηριστικά διάδοσης του λέιζερ προκαλείται φακού LC που σχηματίζεται από την φωτοθερμικών ότι είναι η πιο βασική σε μη-γραμμική οπτική επίδραση.   Θα υπολογίζεται η κατανομή της θερμοκρασίας που σχηματίζεται από μια αντλία πορείας στο στρώμα του LC με τρισδιάστατη ανάλυση θερμική αγωγιμότητα και εξασφάλισε το διαθλαστικό δείκτη της διανομής.   Ο δείκτης διάθλασης διανομή χρησιμοποιήθηκε για να αναλύσει το φως χαρακτηριστικά διάδοσης στο στρώμα LC για τη μέθοδο FDTD.   Επιπλέον, κάναμε Fast Fourier Transform της διανομής ηλεκτρικής πλάτος του πεδίου των αποτελεσμάτων της ανάλυσης FDTD, προκειμένου να υπολογιστεί η μέση ακτίνα σε ένα ευρύτερο πεδίο.   Θα υπολογίζεται η κατανομή τομέα δύναμη από τη θεωρία περίθλασης.

Ως αποτέλεσμα, έχουμε εντοπίσει αποτέλεσμα της μέτρησης και έδειξε την αποτελεσματικότητα της μεθόδου FDTD.

Αναφορές

1.   T. Morisaki και H. Ono, "Ανάλυση των λέιζερ προκαλείται φακού που παράγονται σε Guest-Host υγρών κρυστάλλων," IEICE, C, J87-Ε (2004) 132-140.

2.   T. Morisaki και H. Ono, "επιπτώσεις της πόλωσης στις διάδοσης του φωτός στο λέιζερ προκαλείται από φακό σε πελάτες υγρών κρυστάλλων υποδοχής," J. Appl. Phys., 95 (2004) 3279-3284.

3.   SD Durbin, SM Arakelian και YR Shen, "λέιζερ προκαλείται από τη διαμόρφωση των προτύπων περίθλασης σε defocusing υγρό περιβάλλον," Opt. Lett., 6 (1981) 411 με 413.

4.   Γ. Khoo, JY Χου, Θ. Liu, PY Yan, RR Μιχαήλ και GM Finn, "Εγκάρσια αυτο-φάση διαμόρφωσης και bistability στη μετάδοση της μια ακτίνα λέιζερ μέσα από μια μη γραμμική λεπτή ταινία," J. Opt. Soc. Am., Β4, (1987) 886-891.

5.   Η. Ono και Y. Harato, "Χαρακτηριστικά των φωτοθερμικών επιπτώσεις στο guest-host υγρών κρυστάλλων με ανάλυση θερμική αγωγιμότητα," J. Opt. Soc. Am., B 16 (1999) 2195.

6.   Η. Ono και Κ. Shibata, "Ταυτόχρονη προσδιορισμό της θερμικής ανισότροπο αγωγιμότητες των υγρών κρυστάλλων μέσω φωτοθερμικών αυτο-diffracting τεχνική," J. Phys. Α, Appl. Phys., 33 (2000) 137-140.

7.   Τ. Uno, "Διαφορά πεπερασμένο χρόνο Μέθοδος Τομέα Ηλεκτροτεχνικής μαγνητικό πεδίο", CORONA ΕΚΔΟΤΙΚΗ Co, LTD, (1998)

8.   Εμμανουήλ Ε. Κριεζής και ο Steve J. Elston, "Φως διάδοσης κυμάτων σε οθόνες υγρών κρυστάλλων από το 2-D πεπερασμένων διαφορών μέθοδο στο πεδίο του χρόνου," Opt. Commun., 177 (2000) 69-77.

9.   Η. Ichikawa και Y. Sugimoto, «Ηλεκτρομαγνητική αριθμητική χαρακτηρισμός ενός microfresnel φακό του χιλιοστομέτρου μέγεθος για CWDM συσκευής," Opt. Commun., 234 (2004) 71.

10. Terman, FE, Εισαγωγή στην Οπτική Fourier (McGraw-Hill), 1968.

Στοιχεία Επικοινωνίας

Takashi Morisaki

Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών

Nagaoka Τεχνολογικό Πανεπιστήμιο

1603-1, Nagaoka

Niigata, 940-2188

Ιαπωνία

E-mail: takamrsk@stn.nagaokaut.ac.jp

Hiroshi Ono

Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών

Nagaoka Τεχνολογικό Πανεπιστήμιο

1603-1, Nagaoka

Niigata, 940-2188

Ιαπωνία

Αυτό το έγγραφο δημοσιεύθηκε επίσης σε έντυπη μορφή στην «Οι πρόοδοι στην τεχνολογία των υλικών και της επεξεργασίας υλικών" 7 [1] (2005) 17-22.