AZoM의
목차
소개 분극 강렬 미분에게 뿌리기 (PIDS)
결론 Beckman 풀베는 날에 관하여 소개
레이저 회절 기술은 필드의 광범위에서 적용되고 있습니다. 입자가 더 작은 되는 때, 가벼운 파장 (d/λ)에 입자 차원의 비율은 뿌리 패턴입니다 정확한 규모 가치 결정에 있는 추가 어려움을 일으키는 원인이 되는 더 매끄럽습니다 보다 적게 모나게 종 감소되고. 소립자를 측정하는 기능을 향상하기 위하여, 입자를 레이저 회절을 사용하여 측정할 때 더 낮은 규모 한계를 확장하기 위하여 채택될 수 있는 3개의 접근이 있습니다.
더 낮은 정립 한계를 확장하는 첫번째 접근은 모난 검출 범위를 증가시켜서 입니다. 더 작은 직경이 있는 구체를 측정하기 위하여 정확하게 구체를 치수를 재는 표준, 뿌리 패턴에 있는 첫번째 최소한의 모난 위치가 사용되는 경우에 0.5 μm는, 최대 검출 각 90 도 (FIG. 1)보다 더 중대해야 합니다. 따라서, 미크론 이하 입자를 치수를 재기 위하여, 탐지 모난 범위는 90 도 처럼 큰 각을 적어도 커버하도록 디자인되어야 합니다; 실제적으로, 최대 검출 각은 175° 처럼 클 수 있습니다.
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패턴과 첫번째 최소한을 뿌리기에 대한 숫자 1. 각 미결.
뿌려서 패턴은 가벼운 파장 및 입자 크기의 기능입니다. 그들의 변이는 입자 차원과 파장 (d/λ) 사이 비율과 관련있습니다. 뿌리 단면도에 있는 미세 구조를 만드는 방해 효력은 매우 d/λ가 0.5 보다는 더 적은 때 감소됩니다. 빛의 파장이 더 짧은 경우에, 비율은 증가하고 더 낮은 정립 한계는 효과적으로 확장됩니다. 즉 뿌려서 패턴은 더 짧은 파장에 압축 이고 장악될 수 있는 무슨이와 비교하여 긴 파장을 사용하여 추가 정보 (구조물)는 동일 모난 범위에 보입니다. 실질적으로, 가장 짧은 파장은 대략 350 nm입니다. 실제로 대부분의 물자는 더 짧은 파장에, 강한 흡수를 300 nm 전시합니다. λ의 빛을 사용하여 = 375 nm는 획득 가능한 그것의 반까지 λ의 빛을 사용해서, 더 낮은 정립 한계 = 750 nm 미칠 수 있습니다.
분극 강렬 미분에게 뿌리기 (PIDS)
Beckman 풀베는 날에 의해 개척해, 대부분의 레이저 회절 제조자는 상기 2개의 소립자를 치수를 재기 위하여 접근을, i.e 모난 검출 범위 및 단파장, 널리 씁니다. 그러나, 직경에 있는 나노미터의 10인 소립자 조차 치수를 재서, 이러한 두 종류 접근을 사용하여 달성될 수 없습니다. 숫자 2는 소립자를 위한 아주 느린 각변동을 보여주는 3차원 전시입니다. 상기 2개의 접근의 이득, 취해서 조차 200 nm, 더 작은 입자를 위해 정확한 규모를 장악하는 것은 아직도 어렵습니다. 다음, 2개의 다른 경로는 계기 제조자 중 발육되었습니다. 하나는, 측정한 저 한계에서 이론적인 더 낮은 정립 한계, 예를들면 10 nm 저쪽에 때때로 조차 저 한계 조차에 추정하기 위한 것입니다. 이것 때문에, 추정한 지구에 있는 데이터는 잘못될 수 있습니다.
그밖 접근은 뿌려진 빛의 극갈림 효과를 사용하기 위한 것입니다. 수직으로 극화한 뿌려진 빛에는 소립자를 위한 수평으로 극화한 빛의 그것에서 각종 뿌리 패턴 그리고 미세 구조가 있습니다. 소립자를 위한 수평한 뿌리 강렬 (i)에h 독특한 키는 최저 약 90 정도가 있다 입니다. 큰 각으로 파장 미결과 극갈림 효과를 결합해서, 더 낮은 정립 한계는 거의 이론적인 한계를 도달하는 40 nm 만큼 낮게까지, 미칠 수 있습니다. 이 결합된 접근은 Beckman 풀베는 날에 의해 특허가 주어진 분극 강렬 미분 (PIDS) 뿌리 기술로 알려집니다.
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숫자 2. λ에 상대적인 R.i.를 가진 구체의V 단위 부피에서 강렬 I를 m = 1.50 + 0i 뿌리는 미에의 3번째 전시 = 750 nm.
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다른 분극에서 뿌리는 숫자 3.
극갈림 효과의 기점은 주어진 여건에서 이해될 수 있습니다 (FIG. 3). 빛의 파장 보다는 더 작을 아주 소립자가, 매우 광선에서, 있을 때, 빛의 전류를 고주파로 변환시키는 전기장은 입자, 정지되는 입자에 관련된 입자 움직임을 이리저리 함유하는 원자에 있는 i.e 전자에 있는 전류를 고주파로 변환시키는 쌍극자 모멘트를 유도합니다. 전자의 유도한 움직임은 전기장 및 광선의 번식의 방향에 그러므로 수직의 진동의 방향으로 일 것입니다. 빛의 통과하는 본질 결과로, 전류를 고주파로 변환시키는 쌍극자는 진동 방향에서를 제외하고 빛을 사방팔방으로 발광합니다; 검출기가 진동의 방향을 직면하는 경우에 단 하나 쌍극자에서 뿌리기 수신하지 않을 것입니다. 광선이 v 방향 또는 h 방향에서 극화될 경우, 주어진 각을 위한v 뿌리 강렬h I와 I는 다를 것입니다. 다름 사이 I 및v I, i.eh (I - I)는, v hPIDS 신호이라고 칭합니다. 입자 크기가 증가하는 만큼, 안 입자 방해는 입자 행동을 간단한 쌍극자의 그것에서 일탈하 뿌리 패턴은 더 복잡하게 될 것입니다. 소립자를 위해, PIDS 신호는 90 도에 중심에 있던 대략 2 차 방정식 곡선입니다. 더 큰 입자를 위해 더 작은 각 및 이차 첨단에 패턴 교대는 산란 인자에게 치러야하는 것처럼 보입니다. PIDS 신호가 입자 크기 상대적인 가벼운 파장 에 의지하고 있기 때문에, 입자 크기 배급에 관하여 귀중한 정보는 PIDS를 측정해서 몇몇 파장에 신호합니다 장악될 수 있습니다.
숫자 4는 피크값에 있는 교대 및 각종 직경의 입자를 위한 변경을 대조적으로 디스플레이합니다. 게다가, PIDS 신호가 다른 파장에 변화하기 때문에, 몇몇 파장에 PIDS 신호의 측정은 규모 복구 프로세스를 더 세련하기 위하여 이용될 수 있는 추가 뿌리 정보를 제안할 것입니다.
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근해 (λovh = 450 nm)에 있는 작은 PSL의 숫자 4. I-I. 점선: d = 150 nm; 파선: d = 100 nm; 그리고 고체선: d = 50 nm.
숫자 4에서, 100 nm와 50 nm 입자를 위한 조차 모난 패턴은 대칭의 축선에 있는 교대 이외에 알아볼 수 있습니다. 어렵다 아마 비현실적이다 PIDS 기술의 사용 없는 강렬을 뿌려서 입자 더 작은 대략 200 nm의 정확한 정립이 이론적인 시뮬레이션 및 실제적인 실험 둘 다를 통해 검증되었습니다. 3개의 접근 (더 넓은 모난 범위, 파장 변이 및 극갈림 효과)의 조합은 가벼운 뿌리기를 사용하여 미크론 이하 입자의 정확한 특성을 강화합니다.
숫자 5는 다중 파장 (lo = 450, 600, 750, 및 144 도까지 극갈림 효과를 사용하여 900 nm)에 그리고 각을 가진 뿌리 모난 범위에 PIDS 기술을 사용하여 레이저 회절 실험에서, 와 더불어 (고체선) 및 없이 (파선) 만회된 전형적인 trimodal 배급입니다. 점선은 PSL 납품업자에 의해 보고되는 것과 같이 혼합물에 있는 유액의 명목상 직경 가치를 보여줍니다. PIDS 기술 없이 가장 작은 분대는 정보를 사용할 것이 큰 뿌리는 각 및 짧은 파장에 모일 때라도, 놓쳐집니다. 숫자 6은 입자의 3개의 (SEM) 다른 규모가 보일 수 있는 숫자 5에서 분석된 견본의 스캐닝 전자 현미경 검사법 심상입니다.
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숫자 5. PSL (명목상 직경 83 nm, 204 nm, 및 1:1의 trimodal 혼합물에 503 nm: 1개 양 비율).
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숫자 6. 숫자 5.에 있는 견본의 전자 현미경 심상.
결론
모든 3개의 접근, i.e 널리 써서 40 nm가 "추정" 대신에 정확하게 측정될 수 있는 것처럼 모난 범위, 단파장, 및 극갈림 효과, 작은 입자 크기를. 기술의 아무 섞는도 없습니다. 모든 신호는 동일 뿌리 현상에서 이고 정규적인 레이저 회절 측정에서 같이 단 하나 자료 검색 프로세스에서 다만 완전하게 취급됩니다.
Beckman 풀베는 날에 관하여
연구, 발달 및 고속 제조를 위한 정밀도 측정은 몇몇 기업에서 질, 견실함 및 비용 관리를 지킬 것을 요구됩니다. Beckman 풀베는 날은 셀 방식 분석에 입자 크기응용 에서 수많은 질을 완전히 통합, 사용하기 편한 자동화 시스템, 세는 배급 및 양을 제공합니다. 모든 시스템은 설정 가능합니다 특정 필요를 충족시키고 다양한 기업을 능률적인 프로세스 자동화를 제공하기 위하여.
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이 정보는 Beckman 계속 풀베는 날에 의해 제공된 물자에서 sourced, 검토해서 그리고 적응시켜 입니다.
이 근원에 추가 정보를 위해, Beckman 풀베는 날을 방문하십시오.